Кольцевые структуры на Земле, астероиды и астроблемы

Автор статьи: Нигматзянов Рафик Сопбухович, инженер-геолог (геологический факультет КГУ, г.Казань, E-mail: mingeoasinkem@rambler.ru, sinkem@mail.ru)

Введение

В данной работе рассмотрена возможность проникновения высокоскоростных космических тел сквозь литосферу Земли до астеносферных слоев - предполагаемых глубин образования алмазов путем сравнения с проникающими способностями баллистических снарядов в материалах, подобных по прочностным характеристикам породам литосферы, а также существование возможной взаимосвязи причин образований «трубок взрыва» мантийного состава и других кольцевых структур с последствиями столкновений Земли с космическими телами. Сравнение проведено методом экстраполяции результатов испытаний баллистических снарядов до предельных скоростей и масс, необходимых для проникновения сквозь каменную мишень толщиной до 100км (гл.1), предполагаемой глубины образования алмазов. Дополнительно сравнивались баллистические характеристики опытных артиллерийских снарядов с характеристиками металлических космических тел (гл.2), прочностные характеристики материалов эмпирических мишеней с материалами пород литосферы (гл.3), изучалось наличие взаимосвязи последствий падений на Землю на сверхвысоких скоростях крупных, больше мощности литосферы диаметром, астероидов с наблюдаемыми геологическими объектами - океанами (гл.4), а также взаимосвязь последствий падений значительно более мелких астероидов на участки океанической коры с кольцевыми структурами трубочного типа (гл.5). Исследование предпринято в связи с тем, что основанные на современных представлениях о происхождении указанных кольцевых структур методики поисков связанных с ними алмазоносных и других месторождений отличаются недостаточной эффективностью (Р.С.Контарович, В.А.Цыганов, ГНПП «Аэрогеофизика», г.Москва, 1999; Н.П.Похиленко, ИГМ СО РАН, г.Новосибирск, 2000; и др.), что свидетельствует о необходимости дополнительного изучения обоснований используемых методик.

1. Проникающая способность баллистических снарядов

Для расчетов глубин проникновений снарядов в баллистике с 1912 года используется эмпирическая Березанская формула, имеющая вид L=K_n*V_c*q*cosα/d². В данной формуле L – глубина проникновения в м, K_n – эмпирический коэффициент свойств сопротивления среды, q – вес снаряда в кг, d – калибр (диаметр) снаряда в см, V_c – скорость (встречи) снаряда при ударе о мишень в м/с, α - отклонение снаряда от нормали к плоскости мишени [Г.М.Третьяков, 1947; А.Я.Сагомонян, 1974]. Из данной формулы можно получить зависимость предельных баллистических скоростей от предельных масс и диаметров, необходимых для проникновения сквозь мишень определенной толщины, которая для нормали будет иметь вид V_c= L*d²/(qK_n). На основании эмпирических данных: K_n кирпичной кладки, известняка и песчаника приблизительно одинаковы и находятся в пределах 0,02-0,025, K_n слежавшегося песка равен 0,045 [Г.М.Третьяков, 1947], и рассматривая только круглые железные снаряды, масса которых при постоянной плотности зависит от меняющегося диаметра, можно построить кривые зависимостей предельных скоростей от размеров (масс) ядер, необходимых для проникновения в мишени различного состава на глубину L=100км. Рассчитанные по Березанской формуле предельные диаметры железных ядер, необходимые для проникновения на скорости 72,8км/с в толщу песка на глубину в 100км составляют примерно 75м, в кирпичную кладку (известняк, песчаник) – 170м:
Приложение 1.

Подобный вид имеют и зависимости, полученные при применении других методов расчетов. Например, используя приведенные Г.М.Третьяковым данные по баллистическим испытаниям [1947]:
Приложение 2. Таблица глубин проникновения металлических снарядов различных диаметров (масс) с предельной баллистической скоростью 400м/с.

калибр снаряда, мм	вес снаряда, кг	скорость встречи, м/с	L в кирпичной кладке, м	L в песчаном грунте, м
105	14,81	400	2,10	3,75
149	43,50	400	3,05	5,50
211	113,00	400	4,00	7,25

На основании прямо-пропорциональной зависимости глубины проникновения в однотипную мишень однородных снарядов одинакового диаметра с одинаковой головной частью на одинаковой скорости от изменений массы за счет удлинения (С.Грабарек, 1973; J.P.Lambert, G.H.Jonas, 1976; J.P.Lambert, 1978) [Дж.А.Зукас, 1985], [А.Я.Сагомонян, 1988], приняв неуказанный в источнике состав снарядов как стальной (железный), можно рассчитать глубины проникновения сферических снарядов указанных выше диаметров при той же скорости в те же мишени при меньших массах:
Приложение 3. Таблица глубин проникновения железных ядер различных диаметров (масс) с предельной баллистической скоростью 400м/с.

диаметр ядра, мм	вес ядра, кг	скорость встречи, м/с	L в кирпичной кладке, м	L в песчаном грунте, м
105	4,73	400	0,67	1,20
149	13,51	400	0,95	1,71
211	38,36	400	1,36	2,46

Возможная замена головной части не указанной в источнике формы на полусферическую вполне допустима, т.к. снаряды с полусферической головной частью имеют меньшую предельную баллистическую скорость по сравнению с любыми другими [Г.М.Третьяков, 1947; Дж.А.Зукас, 1985], поэтому глубина проникновения не уменьшится, тем более что головные части остроконечных снарядов при внедрении в высокопрочные мишени все равно округляются [В.Н.Аптуков и др., 1992]. Прямо-пропорциональный характер зависимости глубины проникновения в мишени сферических снарядов с одинаковыми плотностями и скоростями от диаметра (массы) как следствие предыдущей зависимости также подтверждается. В данном случае, при постоянной скорости, [Дж.А.Зукас, 1985; Х.Ф.Свифт, 1985] диаметр ядра выступает как мера соотношения массы снаряда (кинетической энергии) к площади поперечного сечения:
Приложение 4.

Соотношение глубины проникновения к диаметру ядра в приведенном примере, с погрешностью в пределах 1,5-2%, вызванной возможными различиями составов (плотностей) и головных частей испытанных и расчетных снарядов, для мишени из песчаного грунта равно 11,5, из кирпичной кладки - 6,4. На основании прямо-пропорционального характера указанной зависимости для снарядов различных масс (диаметров) и мишеней различных составов, подтверждаемой многими исследователями, а также в связи с отсутствием в настоящее время возможности проведения полномасштабных экспериментов, полученные результаты представляется правомерным экстраполировать для расчетов глубин проникновения в аналогичные мишени металлических ядер больших диаметров (масс):
Приложение 5.

Предельные диаметры ядер при скорости встречи 0,4км/с для мишеней предельной толщиной в 100км составят: для песчаной – 8,7км, кирпичной кладки – 15,6км. Далее, на основании пропорциональной зависимости на сверхвысоких скоростях глубины проникновения снаряда от V^2/3 (Х.Ф.Свифт, 1973) [Х.Ф.Свифт, 1985], можно получить зависимости глубин проникновения от предельных баллистических скоростей для известных предельных диаметров ядер. Исходя из указанной пропорциональности расчетная формула будет иметь вид V=V_0,4*(L/L_0,4)^3/2, где V_0,4=0,4км/с, L=100км, а L0,4 – известные глубины проникновения ядер различных диаметров при V0,4=0,4км/с. По данной методике расчетов предельные диаметры железных ядер с предельной скоростью V=72,8км/с для мишеней из песчаного грунта и кирпичной кладки (известняка, песчаника) предельной толщиной 100км составят соответственно 270 и 490м:
Приложение 6.

    Различие с предыдущими рассчитанными по Березанской формуле пределами может быть вызвано тем, что согласно результатам исследований Х.Ф.Свифта [1985], на низких скоростях, в соответствии с соотношением плотности снаряда и прочности материала мишени, зависимость глубины проникновения от скорости может расти значительно быстрее, чем кривая V^2/3. Поэтому рассчитанные на основе данных для заниженной скорости 0,4км/с баллистические пределы во втором примере могут быть завышены. Если в качестве основы для расчетов по второй методике использовать экспериментальные данные по пробиваемости тех же снарядов на современных скоростях около 1,5-2км/с, более близких к переходу на установленную зависимость глубины от V2/3, расчетные баллистические пределы снизятся.
    Полученные экспериментально на сверхвысоких скоростях пробоины подчиняются одинаковой закономерности для материалов самой различной твердости и представляют собой каналы-тоннели глубиной, пропорциональной V^2/3 снаряда, с ударными взрывными воронками округлой формы, значительно превосходящими диаметры самих снарядов… Объемы образующихся кратеров пропорциональны кинетическим энергиям снарядов с поправкой на эмпирические коэффициенты соотношений прочностных свойств материалов мишеней и снарядов (Х.Ф.Свифт, 1973) [Х.Ф.Свифт, 1985]. Возможны случаи при скоростях более 8-10км/с, когда материал одного тела (в том числе кремнезем), начинает вести себя как жидкость, а другого как твердое тело. Снаряд может внедриться в такую среду и остаться целым (Х.Ф.Свифт, 1973) [Х.Ф.Свифт, 1985]. Например, при обстреле железным снарядом габбро-анортозитовой мишени на скоростях до 11 км/с, когда сам снаряд после разгрузки ударного давления претерпевает лишь частичное плавление [Б.А.Иванов, 1983 б], а полный переход металла в парообразное состояние для габбро-анортозитовой мишени происходит при разгрузках давлений, возникающих при скорости столкновения более 30км/с. Очевидно, что существуют менее прочные горные породы, например океанические базальты, которые имеют меньшие, чем габбро-анортозит, динамические пределы плавления и испарения. В которых фазовые переходы железных снарядов будут происходить после разгрузки давления при более высоких скоростях столкновений.
    Необходимо отметить, что пропорциональная V^2/3 зависимость глубин проникновения снарядов на сверхвысоких скоростях подтверждается и для случаев, когда материал снаряда значительно уступает по прочности материалу мишени и даже полностью разрушается при соударении (Х.Ф.Свифт, 1973) [Х.Ф.Свифт, 1985; Дж.А.Зукас, 1985]: например, при пробивании цементированных бронеплит свинцовыми пулями при скорости более 1000м/с (Герлих) [Г.М.Третьяков, 1947], или при пробивании струей расплавленного металла на сверхвысокой скорости твердой металлической брони значительной толщины и прочности при взрыве кумулятивной гранаты.
    Выводы: Коэффициент трения скольжения снаряда в мишени не оказывает существенного влияния на глубину проникания [А.Я.Сагомонян, 1988]. Вся кинетическая энергия снаряда, зависящая от массы и скорости, расходуется только на преодоление сопротивления среды… Пренебрегая трением снаряда о среду, можно считать, что количество энергии, затрачиваемое снарядом на совершение статической работы в преграде, пропорционально сопротивлению среды на поперечном сечении снаряда [Г.М.Третьяков, 1947]. Т.е. глубина проникновения снаряда в мишень есть линейная функция соотношения кинетической энергии баллистического тела к сопротивлению материала преграды на площади поперечного сечения канала-пробоины. Соответственно количество энергии, необходимое для полного разрушения (плавления, испарения) материала мишени объемом канала равно количеству кинетической энергии снаряда, которое зависит в свою очередь только от плотности и скорости снаряда. При этом сам снаряд после разгрузки давления при торможении в преграде может разрушаться, переходить из одного агрегатного состояния другое, но что не может повлиять на количество энергии снаряда. Даже плавясь и испаряясь, снаряд будет продолжать двигаться аналогично жидкому снаряду кумулятивной гранаты.
    Следовательно, сверхскоростной астероид при столкновении со средой с меньшим, чем возникающее при столкновении ударное давление, динамическим пределом прочности (и динамическими пределами плавления и испарения), не сможет мгновенно остановиться, а будет продолжать движение по баллистической траектории со снижением скорости по мере расходования энергии, затрачиваемой на преодоление сопротивления среды, подчиняясь законам, аналогичным законам аэро- и гидродинамики. Таким образом, имеются экспериментально подтвержденные расчетные данные, указывающие на возможность проникновения металлических снарядов (тел) различной формы и размеров на сверхвысоких скоростях в мишени, аналогичные по прочностным характеристикам материалам земной коры, на глубины в 100 км и более, с образованием в поверхностных слоях мишеней ударно-взрывных воронок округлой формы, значительно превышающих диаметры снарядов. Например: рассчитанный по Березанской формуле предельный диаметр железного тела для проникновения сквозь каменную мишень толщиной 12,7тыс.км на скорости 72,8км/с составит 62,5км, с одновременным образованием ударной воронки возможным диаметром, по наблюдениям В.Л.Масайтиса и др. [1980], Б.А.Иванова [1983 б], примерно до 30-более чем в 40 раз превышающим диаметр снаряда - около 1900- 2500км.
    Очевидно, что существуют баллистические пределы для проникновения сверхскоростных железных, железокаменных, каменных и возможно ледяных снарядов (комет) сквозь мишени различных мощностей из более прочных материалов, аналогичных породам мантии и металлическому ядру планеты. Ударные кратеры баллистических пробоин в мишенях по форме идентичны формам наблюдаемых астроблем и кольцевых структур на большинстве планет Солнечной системы и возможно самом Солнце, и вне зависимости от траекторий падений снарядов (астероидов и комет) имеют округлые (кольцевые) формы: - Главной причиной, нарушающей симметрию кольцевых морфоструктур, явились последующие тектонические деформации (А.П.Кулаков, 1986) [Я.Г.Кац и др., 1989]. Помимо ударных кратеров-воронок, баллистические астроблемы имеют продолжения в виде каналов-пробоин, которые наблюдаются на некоторых планетах и спутниках с минимумом атмосферной и магматической активности. Например, по данным А.Т.Базилевского и др., [1983], на Марсе, Каллисто и Ганимеде в виде центральных лунок в глубокой части кратеров. На Земле в связи с активностью природных процессов каналы-пробоины и даже сами кратеры маскируются, но проявляются по данным геофизических, геоморфологических и др. наблюдений.

2. Литосфера как мишень для баллистических снарядов.

    Особенность, характерная для большинства горных пород: ударная адиабата – геометрическое место точек состояния вещества за ударной волной при давлениях до нескольких мегабар находится в области твердого состояния вещества, т.е. большинство веществ не плавится на фронте ударной волны (выделено автором) при давлениях, при разгрузке от которых они оказываются расплавленными [Б.А.Иванов, 1983 а]. Поэтому при рассмотрении литосферы как мишени наибольший интерес представляет степень сопротивления (прочности) горных пород как среды движения твердого тела. С точки зрения инженерной геологии и теоретической механики основными факторами, определяющими прочностные характеристики горных пород, являются водонасыщенность и наличие внутренних дефектов (трещиноватость и пористость):
    - Экспериментальные данные показывают, что при давлении (водного) флюида, равному давлению нагрузки, прочность пород становится равной ее прочности при одноосном сжатии, т.е. смещение блоков может произойти при весьма небольшом дифференциальном напряжении [Л.В.Боревский и др., 1984]. Поровое давление воды снимает с твердого скелета часть всестороннего давления, что ведет к понижению предела прочности породы, она легче раскалывается (У.Файф, Н.Прайс, А.Томсон, 1981; В.В.Белоусов, 1986) [В.В.Белоусов, 1989], а граница существования свободной воды (водяного пара) в литосфере и мантии может быть ограничена только температурой полной термической диссоциации. Данный температурный предел должен соответствовать астеносферным прослоям – пределу проникновения свободной воды, т.к. только при наличии свободной воды возможно плавление ультраосновных пород мантии при существующих в астеносфере давлениях. Известна водонасыщенность пород осадочного чехла и кристаллического фундамента [Л.В.Боревский и др., 1984], нет никаких оснований считать более глубокие слои литосферы до границы полной термической диссоциации водяного пара свободными от воды, которая в виде включений встречается даже в кристаллах алмазов.
    - С повышением трещиноватости снижается размер отдельностей, что приводит к снижению прочности массива (И.В.Баклашов, Б.А.Картозия, 1986) [М.Г.Зерцалов, 2003]. Неоднородность – прежде всего несплошность, разделенность разрывными нарушениями на блоки, глыбы, куски, зерна – характерное свойство пород земной коры [В.В.Белоусов, 1989]. Трещиноватость пород осадочного чехла резко увеличивается с глубин 500-600м… Осадочные породы представлены в основном карбонатами, которым присуща трещиноватость, пористость от 10-15 до 35% и более [П.Н.Панюков, 1978]. Повышение трещиноватости (пористости) пород кристаллического фундамента с глубиной подтверждается данными результатов бурения сверхглубоких скважин (А.А.Кременецкий, 1987) [Н.И.Павленкова, 1991; В.В.Белоусов, 1989]: с глубиной повышается дробимость пород, снижается процент выхода керна [В.С.Басович и др., 1984].
    Также отмечается, что нижняя кора с недоступных в настоящее время для прямого наблюдения глубин 15-20км более пластичная – менее вязкая, чем верхняя … На границе М вязкость кратковременно возрастает, затем снова снижается [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005]. Существуют отражающие поверхности, проникающие на глубину 20-30км, которые возможно пересекают земную кору и опускаются в мантию [В.В.Белоусов, 1989]. Мантийная литосфера формировалась изначально в самый ранний период формирования планеты повсеместно на всей площади поверхности в виде одной сплошной оболочки [В.Е.Хаин, 1993], поэтому возрастание трещиноватости пород с глубиной закономерно – более глубокие слои литосферы испытали большее количество разнонаправленных тектонических движений при одновременном длительном воздействии авто- и регрессивного динамо-метаморфизма:
    - Метаморфизм на породы земной коры и верхней мантии производит разуплотняющее (дебазирующее) воздействие, связанное с выносом оснований [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983], вплоть до возможности формирования за счет ультраосновных пород мантии эклогитов [М.З.Глуховский, 1987; В.В.Белоусов, 1989], а также возможно чарнокитов, анортозитов, пироксенитов за счет перидотита в результате регрессивного метаморфизма, сопровождающегося метасоматозом [Б.Бейли, 1972]. Нет ничего противоестественного в формировании и менее основных горных пород, например гнейсов и гранитов, в течение длительных, в миллиарды лет, метаморфических процессов за счет мантийных пород с соответствующими снижениями плотности и прочности.
    Повышенная пористость отмечается у термометаморфизованных пород до 1-2%, у динамометаморфизованных до 3-5%, до 10% у серпентинитов [П.Н.Панюков, 1978]. По результатам исследований материалов бурения Кольской сверхглубокой скважины, пористость пород с глубиной повышается (до 4,8%), проницаемость также возрастает [Е.И.Баюк и др., 1984]. Для интрузивных гранитов и осадочных пород, не затронутых выветриванием, максимальный предел прочности при одноосном сжатии в водонасыщенном состоянии может изменяться от 1МПа для сильно выветрелых трещиноватых до 270МПа для не выветрелых массивных образцов [П.Н.Панюков, 1978]. По данным испытаний образцов керна с СГ-3, пределы прочности при сжатии изученных образцов пород колеблются от 29 до 200МПа [Л.И.Верник и др., 1984]. Предел прочности керамического кирпича, в зависимости от марки, может колебаться от 7,5 до 100МПа [В.Е.Байер, 2004] без учета влияния связывающего раствора, что может превышать прочность трещиноватых метаморфизованных водонасыщенных горных пород, и все же на несколько порядков меньше давления, возникающего при ударе снарядов. Для сравнения: возникающее при падении железного астероида давление на поверхность может достигать до 300ГПа [В.И.Фельдман, 1999], по материалам Б.А.Иванова [1983 б] при столкновении на скорости в 72,8км/с возможно достижение давления более 65Мбар (6500ГПа).
    В соответствии с наблюдающимися в космосе скоростями и плотностями потенциально опасных баллистических снарядов, возможное ударное давление при столкновении Земли с космическим телом может на порядки превышать указанные величины. Дополнительными факторами, влияющими на прочность пород мишени и глубину проникновения, являются скорость столкновения, размер снаряда и температура мишени:
    - В соответствии с наблюдениями Дж.А.Зукаса [1985], с ростом скорости соударения и уменьшения времени взаимодействия снаряда с мишенью фиксированной толщины повышается сохранность баллистического снаряда, а значит и глубина проникновения в бесконечную преграду. Скорость механического деформирования пород при импактных соударениях составляет 10³-10⁴с^-1, а время достижения максимальной величины сжатия измеряется первыми миллиардными долями секунды n*10^-9 с [В.И.Фельдман, 1999].
    - При увеличении площади воздействия на горные породы возникает явление масштабности [М.Г.Зерцалов, 2003]. С увеличением размера испытуемого образца его прочность снижается в связи с включением в объем массива новых трещин [В.В.Белоусов, 1989; М.Г.Зерцалов, 2003].
    - Возрастание температуры понижает предел прочности, увеличивает пластичность пород [Г.Е.Кузьменкова и др., 1978]. Частичное плавление мантии возможно на глубинах от 100 до 400км, ниже мантия снова твердая [В.В.Белоусов, 1989].
    Выводы: Твердая надастеносферная оболочка – протолитосфера многократно пробивалась ударами метеоритов и астероидов [В.Е.Хаин, 1993]. Литосфера Земли как мишень представляет собой неоднородную преграду в различной степени трещиноватых, метаморфически измененных пород, пространство между обломками и блоками которой заполнено водой (водяным паром). Большей частью сформировавшихся в результате авто- и регрессивного динамо- метаморфизма из первичной мантии-протокоры в течение длительного времени при постоянных тектонических движениях различной направленности и интенсивности даже в самых стабильных областях.
    По прочностным характеристикам материал земной коры в первом приближении может рассматриваться как порода того же порядка, что и материалы сцементированной кирпичной кладки (известняка, песчаника) и песчаного грунта. Сравнение с песчаным грунтом основано на явлении масштабности: для крупных баллистических снарядов диаметрами в сотни метров и первые километры густота трещин через 1-2 и более метров в мишени может быть пропорциональна соотношению 100-мм ядра и препятствия с густотой трещин в доли миллиметра. Что по структуре близко к плотно упакованному (слежавшемуся) песку, с которым можно сравнить милониты и катаклазиты кристаллического фундамента. Несмотря на недостаточность фактических данных о строении и составе пород «базальтового» слоя и мантийной литосферы, с учетом установленного наличия трещиноватости, водонасыщенности, метаморфизованности, а также влияния на прочность пород повышенных температур, очевидно, что для них также существуют баллистические пределы, близкие рассмотренным ранее.

3. Космические тела как баллистические снаряды.

    Исходя из предыдущих материалов исследования, наибольшее значение при рассмотрении космических тел как баллистических снарядов имеют свойства, влияющие на соотношение кинетической энергии тел к их поперечному сечению - скорость и плотность:
    - Согласно данным астрономических наблюдений, общеизвестными являются следующие данные о скоростях космических тел: скорости движения астероидов и комет в Солнечной системе достигают 72,8км/с, орбитальная скорость Земли вокруг Солнца составляет около 30км/с, орбитальная скорость Солнечной системы вокруг центра спиральной галактики Млечный путь – около 250км/с, предполагаемая скорость расширения Вселенной составляет 50-75км/с [Р.Дж.Тейлер, 1981] и т.д. То есть возможные суммарные скорости столкновений Земли с телами звездных систем других галактик могут составлять более высокие значения, даже без учета скоростей движения самих галактик и звездных скоплений. В настоящее время, согласно различным публикациям, наблюдаются столкновения галактик на скоростях в тысячи км/с.
    - Потенциально опасные сверхскоростные космические тела могут иметь самые высокие плотности, например: белые карлики – до 10⁷ т/м³, нейтронные звезды – до 10¹⁵ т/м³ [Р.Дж.Тейлер, 1975], черные дыры – на порядки больше. А значит, в совокупности с допустимыми скоростями могут иметь характеристики, на десятки порядков превышающие баллистические пределы рассмотренных металлических снарядов с плотностями в 7,8-7,9т/м³ и скоростями до 72,8км/с.
    Но, несмотря на разнообразие во Вселенной тел с самыми различными плотностями и скоростями, очевидно, что самой вероятной причиной образования большинства ударных кратеров на поверхностях планет Солнечной системы и Солнце ввиду многочисленности, непосредственной близости, в т.ч. близости плоскостей орбит с орбитами большинства планет, являются гелиоцентрические астероиды, метеориты и кометы. Данные космические тела могут иметь плотности до 7,9т/м³ (Сихотэ-Алиньский железо-никелевый астероид, 1947г.) и возможные скорости столкновений с Землей [В.Л.Масайтис, 1973; В.И.Фельдман, 1999] до 72,8км/с. Нельзя исключить и возможности столкновений планет друг с другом или их спутниками по причине цепной реакции, к которой может привести изменение скорости и соответственно высоты орбиты любой планеты (спутника) в результате столкновения с крупным телом. Подобная возможность столкновения в прошлом Земли с крупным, размером с Марс (диаметр около 6,8тыс.км) телом, допускается многими исследователями.
    В настоящее время в Солнечной системе насчитывается до 300 тысяч обнаруженных и зарегистрированных астероидов и комет диаметрами более 100м (до 1000км), сближающихся с Землей и имеющих вероятность столкновения в будущем. Доказаны более 150 случаев падений на нашу планету космических тел с образованием астроблем диаметрами от 25 до 100км и более [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005], наблюдались падения крупных астероидов на сверхвысоких скоростях на Землю и другие планеты Солнечной Системы. Астероиды (а также возможно планеты и их спутники) падали на планеты Солнечной системы и Солнце миллиарды лет с момента образования системы и продолжают падать. В этом плане Земля не отличается от Луны, Марса и других планет, практически изрытых астроблемами – следами упавших метеоритов и астероидов (К.И.Чурюмов, КНУ, г.Киев). Но в связи с активностью природных процессов астроблемы на земной поверхности маскируются, либо полностью перекрываются осадочными породами. На аэро-, космо-фотоснимках, в рельефе местности и картах геофизических полей очертания большинства таких округлых в плане кольцевых структур проявляются и дешифрируются.
    Космические тела могут начать разрушаться при встрече с поверхностью Земли (Аризонский метеорит, США), при вхождении в атмосферу Земли, поэтому упадут хаотично разбросанно (Сихотэ-Алиньский астероид, СССР, 1947г.), либо начнут распадаться под влиянием гравитационного поля, и тогда упадут последовательной вытянутой цепочкой – полосой (комета Шумейкера-Леви, Юпитер, 1994г.). Что полностью соответствует наблюдениям об отсутствии видимой взаимосвязи кольцевых структур с глубинными разломами (В.П.Федорчук, 1993) [Н.А.Ахмедов и др., 2005], о хаотичности их распределения (М.З.Глуховский, 1987) [Я.Г.Кац и др., 1989], расположении группами или вытянутой цепочкой [Я.Г.Кац и др., 1989], размещении кольцевых структур цепочкой, полосой, хаотичной группой [В.А.Буш, 1986], расположении трубок одиночно, гирляндами, цепочками или кустами [Н.А.Ахмедов и др., 2005], и соответствующим выводам о стимулированности образования крупных кольцевых структур ударами крупных обломков космического вещества (М.З.Глуховский, 1987) [Я.Г.Кац и др., 1989].
    Наклоны осей вращения планет к оси эклиптики, вызванные нецентральными ударами крупных тел (Е.Л.Рускол, В.С.Сафронов, ИФЗ РАН, г.Москва) и тектоника плит в совокупности с некоторым отличием орбит астероидов от плоскости эклиптики и определяют наблюдаемую хаотичность размещения ударных кратеров и каналов-пробоин в тектоносфере Земли. Поэтому плотность распределения астроблем (кольцевых структур) на поверхности любого региона нашей планеты может быть сопоставима с плотностью распределения ударных кратеров в наиболее изученных в этом плане областях и других планетах:
    - Кольцевые структуры по поверхности континентов распределяются равномерно, часто накладываются друг на друга [В.А.Буш, 1986].
    В связи с близостью плоскостей орбит большинства планет и пояса астероидов, районы падений большинства тел будут субэкваториальными, баллистические траектории проникновения в тектоносферу в большинстве случаев будут субширотными в момент падения, субперпендикулярными к остаточной намагниченности современных образованию наполнителей каналов. Что подтверждается наблюдениями о возрастной ориентации кольцевых структур: ударных метеоритных кратеров в Хенбери на территории Австралии [А.Т.Базилевский и др., 1983], длинных (вытянутых) осей кольцевых «кимберлитовых трубок» [Е.И.Борис и др., 1981; В.В.Вержак, А.Я.Ротман, 1981], погребенных астроблем Дрожжановского района Республики Татарстан и т.д. В таком случае соотношение количеств кольцевых структур к их размерам будет соответствовать закономерностям соотношения количеств к размерам астероидов: выводы А.С.Балуева, В.А.Буша и др. [1986], Я.Г.Каца и др. [1989] свидетельствуют о возрастании по экспоненциальному закону числа кольцевых структур с уменьшением их диаметра.
    Выводы: Характеристики многих космических тел, в том числе гелиоцентрических астероидов, могут значительно превышать баллистические пределы, необходимые для проникновения сквозь литосферу нашей планеты с одновременным созданием кольцевых ударных кратеров – астроблем, более чем на порядок превышающих размеры самих снарядов. Подобные тела могут иметь энергии, достаточные для изменения не только оси и скорости вращения, но и орбитальных скоростей движений и соответственно изменений высот орбит планет Солнечной системы и их спутников, что может привести к столкновению с другими планетами. В результате столкновения и разрушения одного или обоих участников катастрофы неизбежно образуются множество обломков разновозрастных пород, которые начнут одновременно бомбардировать Солнце, планеты и их спутники, и оставят следы, по которым можно будет восстановить последовательность и количество таких катастроф: в настоящий момент насчитывается до 15 циклов кратерообразования на поверхности Луны за последние 4,5млрд.лет (W.K.Hartmann, 1972) [В.Л.Масайтис и др., 1980], которые сопоставимы с резкими глобальными изменениями в историях геологического развития Земли, Луны и возможно других планет и их спутников. Разными исследователями насчитывается несколько разновозрастных генераций астроблем: на Марсе не менее 4 и 3-5 на Луне, несколько генераций кратеров видимо импактного происхождения установлено на спутниках Юпитера [В.А.Буш, 1986]. Что согласуется с теорией катастроф Ж.Кювье, а количество самих катастров А.Д’Орбиньи с порядком циклов кратерообразования, с учетом того, что каждый цикл астероидной бомбардировки включал не одно, а несколько столкновений Земли с крупными астероидами и множество с более мелкими, в соответствии с наблюдениями В.А.Буша [1986] о постепенном снижении с течением времени предельного диаметра импактных кратеров на примерах Марса и Луны. И соответственно постепенных снижений размеров обломков астероидов до современных метеорных потоков. Именно поэтому, с учетом выводов о магматическом (внутрипланетном) происхождении метеоритов всех типов [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983], время образования современного пояса астероидов (разрушения протопланеты) требует тщательного изучения как причины возможно очередного цикла активизации кратерообразования на планетах Солнечной системы.

4. Кольцевые мегаструктуры как импактные мегакратеры.

    На основании изложенного очевидно, что в Солнечной системе созданы все условия для столкновения высокоскоростных астероидов с Землей и их проникновения сквозь литосферу нашей планеты до астеносферы, мантии и ядра с образованием многочисленных астроблем (кольцевых структур) и каналов-пробоин (плюмов) различных диаметров и глубин, соединяющих внутренние слои планеты с образованными на поверхности импактными кратерами. Неразрывная взаимосвязь системы кратер-пробоина дополнительно подтверждается выводами об обусловленности кимберлитовых и лампроитовых тел мантийными плюмами (В.А.Милашев, 1988) [Н.А.Ахмедов и др., 2005] и аналогичной распределению кольцевых структур хаотичном расположения корней плюмов на различных уровнях мантии до железного ядра Земли [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005].
    На основании выводов о чашеобразной форме зоны разрушения астроблемы [В.Л.Масайтис и др., 1980], ее примерно полусферической форме с центром в точке взрыва [Б.А.Иванов, 1983 б] и возможной глубине крупных кратеров до половины диаметра структур (М.С.Марков, В.С.Федоровский, 1986) [Я.Г.Кац и др., 1989], возможно образование импактной воронки размерами, по В.Л.Масайтису и др. [1980], Б.А.Иванову [1983 б], около 10-14тыс.км диаметром и глубиной полусферической зоны ударного разрушения мантии и ядра до 7тыс.км при падении высокоскоростного железного астероида диаметром до 350км. При ударном взрыве огромные объемы литосферы и мантии могут быть выброшены за пределы земного тяготения, затем обнаружены на Луне и других планетах, точно так же, как метеориты лунного происхождения обнаруживаются на Земле.
    В астроблему такого диаметра объемом более 18млрд.км³ при глубине кратера даже не в 7тыс.км, а всего лишь в подтверждаемые 700, поступит вся вода мирового океана объемом всего около 1,4млрд.км³, а также более чем шестидесятикилометровый слой атмосферы. Образуется новый и возможно единственный на длительное время океан в виде воронки, частично заполненной водой, а остальная часть планеты превратится в сверхвысокогорное плато практически в открытом космосе, на высоте в сотни километров над уровнем моря. Прекратится один и начнется следующий геологический этап в развитии Земли - с высоких стояний и оледенений материков, вымираний видов, и завершающей этап длительной трансгрессией океана до затопления большей части континентов с активизацией денудационных процессов и соответствующими изменениями климата. К выводам о возможности образования океанов в результате падения крупных астероидов пришли многие исследователи:
    - Ассиметрия в распределении земной коры – результат воздействия астероидов (A.M.Goodwin, 1975) [В.Л.Масайтис и др., 1980].
    - Разделение на континентальное и океанское полушария не могло быть врожденной чертой [В.Е.Хаин, 1993]. Ввиду первичности образования континентальной земной коры ее отсутствие на огромной, больше половины поверхности, может быть объяснено только внешним воздействием, например падением астероида [В.Е.Хаин, 2001]. Причина возникновения протоокеана – падение астероида [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005].
    Размеры ударных кратеров – кольцевых структур в виде океанов могут составлять величины, предел которых ограничен только размерами планеты – пределом ее полного разрушения, например:
    - Тихоокеанская впадина с поперечником около 10тыс.км – наиболее крупная кольцевая структура [В.А.Буш, 1986].
    - Тихоокеанская (диаметром от 14тыс.км) и Атлантическая (от 12тыс.км) впадины – планетарные кольцевые морфоструктуры субширотного (экваториального) простирания… Тихоокеанская, Атлантическая и Индо-Австралийская планетарные сейсмические кольца могут иметь мантийное (или ядерное) заложение [Я.Г.Кац и др., 1989].
    - Океанический Тетис открывался и развивался одновременно с Атлантическим и Индийским океанами (И.Штеклин, 1984) [Б.Г.Лутц, 1987].
    Одновременность образования и субширотное размещение изометричных океанических котловин подтверждает внешнюю гелиоцентрически-астероидную причину происхождения указанных кольцевых структур, как и следующее наблюдение:
    - Средиземноморский подвижный пояс, состоящий из примерно равновеликих (изометричных) Тирренской, Эгейской впадин, южной ванны Каспийского моря, имеет субширотное простирание от западного Средиземноморья до Ирана… Пояс относительно беден проявлениями магматизма [В.Н.Шолпо, 1987]. В данном наблюдении, помимо субширотности для пояса в целом и изометричности входящих в него кольцевых структур, отмечается подчиненная роль внутренних сил Земли в образовании указанных геологических объектов.
    Вследствие достаточно неплавных снижений теплового потока под континентами [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005] и ускорения общего остывания планеты по причине образования новых океанов (тепловой поток под океанами в 2-3 раза больше, чем под континентами [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983]), поверхности полной термической диссоциации воды также будут скачкообразно продвигаться в более глубокие слои мантии, в соответствии с выводами Н.И.Павленковой [1991] о подвижности границы Мохоровичича. Предыдущие поверхности будут проявляться в геофизических наблюдениях по причине метаморфических изменений первоначальных свойств пород водонасыщенной зоны.
    На границе литосферы и астеносферы температура достигает 1200-1300^оС [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005], что вполне достаточно для плавления мантийных пород при снижении давления и поступления избытка воды: в присутствии 0,1 весового процента воды при умеренном геотермическом градиенте плавление пород возможно в интервале 80-350км (P.J.Wyllie, 1971) [Ф.А.Летников и др., 1977]. С учетом тенденции к росту градиентов температур, достигающих по данным бурения СГ-3 до 2,5^оС/100м [Н.И.Аршавская и др., 1984; В.С.Басович и др., 1984], на основании известных влияний избытка свободной воды и падения давления на температуры плавления пород, можно утверждать, что магматические процессы неизбежны при образовании глубоких кратеров-пробоин: на глубине 700км температура может достигать тысяч оС. Данный вывод повторяет заключения других исследователей: о магматогенности всех крупных океанических структур [Б.Г.Лутц, 1987], очевидной взаимосвязи крупных полей платобазальтовых излияний с активностью мантийных плюмов (Д.Эббот, А.Айсли), что кольцевые структуры – места прорыва в земную кору расплавленных мантийных масс (А.И.Яковлев, Н.В.Скублова) [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005] и подтверждается реальной установленностью перетекания глубинных слоев литосферы (мантии), как реакции на удар крупного космического тела в случае астроблемы Вредефорт [В.Л.Масайтис и др., 1980]. Судя по наблюдениям А.Т.Базилевского и др. [1983], образование подобных кратеров на Луне могло привести к аналогичному базальтоидному магматизму в крупных кольцевых структурах и без видимого наличия свободной воды за счет внутреннего тепла спутника при снижении давления:
    - Большинство лунных кратеров имеет ударное происхождение, а базальтовые излияния в основном были лишь следствием метеоритных ударов [В.А.Буш, 1986].
    Чтобы заполнить астенолитом подобный кратер и саму пробоину, уходящую в мантию и ядро, необходимо расплавление зоны разрушения кратера со снижением плотности – увеличением объема мантийных пород. Разгрузка давления при подъеме расплава с глубин 100км к поверхности может достичь 3ГПа и привести к снижению плотности расплава в верхней части канала с увеличением объема приблизительно на 2,6 % [А.А.Кременецкий, Л.Н.Овчинников, 1986], с последующим снижением плотности за счет истощения – дегазации и дифференциации. Что согласуется с выводами других исследователей [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983] о разуплотнении океанической мантии с 3,4 до 3,15г/см³. В соответствии с приведенными данными разгрузка давления при конвективном подъеме расплава с глубин в 700км может составить величину более 20 ГПа и привести к снижению плотности расплава – увеличению объема в верхней части магматического мегаочага на значительно большую величину до 18% с возможным разуплотнением первичных мантийных пород с 3,7 до 3,15г/см³. С дальнейшим снижением плотности [Б.Бейли, 1972] в процессе метаморфизма до 2,7 – 2,9г/см³.
    Чем больше размер кольцевой структуры, тем длительней ее развитие [В.А.Буш и др., 1987; М.З.Глуховский, 1987]. Если образовавшиеся и имеющие связь с астеносферой (магматическим очагом) наполнившиеся расплавом воронки-трубки небольшого размера сравнительно быстро остынут, то более крупные в сотни и тысячи километров мегакратеры будут существовать длительное время, сами являясь магматическими очагами, имеющими связь через пробоины-плюмы с более глубокими слоями мантии или ядром.
    Э.Ог рассматривал океаны как современные геосинклинали, вполне сходные с более древними континентальными геосинклиналями [В.В.Белоусов, 1982]. Поверхность расплава постепенно наполняющейся магмой котловины будет существовать, объединяя этапности развития геосинклинальных режимов и осложняясь последующими падениями астероидов. Процесс переплавления зоны разрушения будет продолжаться до выравнивания поверхности расплава и продолжающих выветриваться материков на линии изостатического равновесия, что возможно [В.В.Белоусов, 1989] за счет частичного переплавления перидотитов на глубинах до 400 км с выплавлением из них базальтоидов. На допустимость неоднократной генерации базальтов из перидотитов также указывает Б.Бейли [1972].
    По мере наполнения котловины расплавом и подъема уровня магматического бассейна в прибрежных окраинах воронки будут формироваться прогибы (синеклизы) в поверхности расплава в результате скоплений продуктов денудации материков, с возможными, по В.В.Белоусову [1982], переходами глубоководных желобов в передовые континентальные прогибы без признаков субдукции. Под новообразующейся океанической корой в центральной части котловины, испытывающей наименьшее давление осадочных пород, сформируется куполовидная антиклинальная диапира, представляющая собой границу расплава и океанической коры. Рост астенодиапиры в связи с поступлением новых порций расплава приведет к растрескиванию поверхностной корки по различным направлениям и ее «раздвижению» («сползанию» с купола) с внедрением даек астенолита:
    - В крупных кольцевых структурах наблюдаются центробежные тектонические горизонтальные движения от центра к периферии [В.А.Буш, 1986].
    - Рифт – растрескивание сводового поднятия, связанное с куполами астенодиапиров [В.В.Белоусов, 1982].
    - Грабены активных рифтовых систем возникают как структуры растяжения на сводах поднятий, обусловленных поднятием горячего мантийного диапира [Б.Г.Лутц, 1987].
    По мере заполнения воронки расплавом (увеличения объема мантийной астенодиапиры) и подъема плавающей на плотном мантийном расплаве океанической литосферы продолжатся наблюдающиеся в настоящее время постепенная трансгрессия океанов на континенты и глобальное потепление климата.
    На заключительном этапе сформируются трудно проницаемые для разгрузки теплового потока, давления и летучих флюидов слои молодых неметаморфизованных осадочных пород и застывшего базальтоида, со снижением проницаемости геосинклинали [В.В.Белоусов, 1991] и геоантиклинали, с соответствующим изменением климата планеты в сторону похолодания.
    Последующие столкновения крупных астероидов с Землей приведут не только к образованиям новых океанов и скачкообразным нарастаниям мощности нижней части литосферы (в т.ч. в более древних океанах) вследствие снижений глобального теплового потока за счет повышения теплоотдачи в новом кратере, но и к значительной эрозии континентальной коры в связи с выбросами в космическое пространство земных пород объемами в десятки миллиардов кубических километров. В результате чего на дневной поверхности могут оказаться геологические тела, находившиеся на глубинах в несколько километров (Н.П.Похиленко, ИГМ СО РАН, 2000), в т.ч. нижние слои коры палеоокеанов. О чем свидетельствуют наблюдения: о совпадении базальтовых плато с астеносферными выступами (А.А.Кременецкий, 1987) [Н.И.Павленкова, 1991] и низкой мощности консолидированной земной коры под базальтоидными плато [В.В.Белоусов, 1991].
    Аналогичную пространственную взаимосвязь современных геологических объектов с различными уровнями океанической коры отмечают и другие исследователи:
    - Над мантийными диапирами формируется утоненная континентальная или переходная (вплоть до океанической) земная кора [В.А.Буш, 1986].
    - Под Эгейской, Средиземноморской и Паннонской депрессиями ниже разуплотненного слоя верхней мантии можно предполагать наличие слоя аномально плотного вещества (М.Е.Артемьев, 1975) [В.В.Белоусов, 1989].
    - Изометричные (морские) депрессии, как правило, расположены внутри подвижного пояса, имеют в общем гетерогенные основания, но большей частью развиваются на месте срединных массивов [В.Н.Шолпо, 1987].
    - На древних платформах синеклизам свойственна правильная округлая форма, а антеклизы заполняют пространство между ними [В.В.Белоусов, 1989].
    - Подчиненность контурам древних кольцевых структур более поздних прогибов нижних горизонтов платформенных чехлов (В.В.Доливо-Добровольский, С.М.Стрельников) [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005].
    - Нуклеары соответствуют крупным антеклизам, поднятиям и выступам фундамента, интернуклеарные пространства – синеклизам, прогибам или трапповым полям. Заложены на начальной стадии становления земной коры [Я.Г.Кац и др., 1989]. Т.е. с возникновения нуклеара (кольцевой океанической структуры) начинается формирование существующей в настоящее время континентальной коры на месте ранее существовавшей через ее полное уничтожение.
    В совокупности данные выводы свидетельствуют о различных доступных наблюдению уровнях эрозионных срезов протоокеанической коры и в различной степени метаморфизованных мантийных астенодиапир:
    - Для континентальной земной коры характерно чрезвычайно сильное обогащение некогерентными (несоответствующими) элементами, характерными для мантии [В.В.Белоусов, 1989].
    Необходимо отметить, что в связи с поступлением значительного количества тепла и флюидов в очаг из пробоины-плюма с последующими остыванием и дегазацией расплава в верхней части, в магме неизбежно возникнут конвективные потоки, которые будут циркулировать в зависимости от размеров магматического очага, влияния центробежных сил и т.п.
    На поверхности конвективные потоки могут проявляться в виде концентрических кольцевых валов в соответствии с соотношениями объемов восходящих в центре и нисходящих к периферии потоков, что подтверждается [А.Т.Базилевский и др., 1983] на примере Моря Восточного Луны. Другими примерами могут служить наблюдения концентрически зональных кольцевых плутонов с взаимным влиянием и взаимными переходами [Я.Г.Кац и др., 1989], более молодых отложений в центре кольцевой структуры кристаллического фундамента Татарского свода (А.В.Постников) [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005], гнейсовых куполов с выходами гранулитов в центре (Л.И.Салоп, 1971) [В.А.Буш, 1986] и т.п.
    Конвективные потоки также могут оказывать дополнительное к сводовому поднятию воздействие на направления горизонтальных движений нарастающей океанической коры, и имея связь с более глубокими слоями мантии или ядра, будут циркулировать длительное время, даже после «закрытия» океанов, сохраняясь в виде наблюдаемых А.В.Егоркиным и Н.И.Павленковой (1981) [В.В.Белоусов, 1989] разобщенных магматических линз астенолита под различными структурами на континентах.
    Выводы: Преобразование континентальной коры в океаническую представляет собой широко распространенный процесс, возможно определяющий взаимоотношения между этими двумя типами коры ... Происхождение морей делается простым и закономерным, если мы допустим возможность преобразования коры из континентальной в океаническую [В.В.Белоусов, 1982]. Океанизация континентальной коры происходит геологически очень быстро [В.В.Белоусов, 1982; 1989].
    В настоящее время нет других достаточно обоснованных предположений о возможном происхождении крупных океанических и морских кольцевых структур, кроме внешнего механического воздействия. Большинство наблюдаемых крупных кольцевых структур на Земле, других планетах Солнечной системы и предположительно на Солнце соответствуют различным уровням эрозионного среза различных этапов развития и существования импактных кратеров-астроблем и единых с ними пробоин – плюмов (колодцев, штоков, «трубок взрыва» и т.п.). Данный вывод подтверждает выводы предыдущих исследователей [В.А.Буш, 1986; В.А.Буш и др., 1987] об исторической генетической последовательности кольцевых структур, разворачивающейся в вертикальные или латеральные генетические ряды, о взаимосвязи генезиса кольцевых структур с приуроченностью к областям различных типов строения или разных глубинных срезов континентальной земной коры.
    Значительные расстояния между проявляющимися в литосфере геофизическими поверхностями – метаморфическими границами существования свободной воды в совокупности с выходящими на дневную поверхность эрозионными срезами метаморфизованных глубинных астенодиапир (океанических базальтовых плато, срединных массивов, кольцевых плутонов и т.п.) свидетельствуют не только о глобальном снижении температуры планеты, но и о величине эродированности литосферы.

5. «Трубки взрыва» ультраосновного состава как частный случай импактных кратеров.

    Наиболее продуктивные кимберлитовые поля локализуются в пределах нуклеаров, характеризующихся небольшими мощностью и глубиной астеносферного слоя, во внешних или центральных частях [М.З.Глуховский, Я.Г.Кац, 1987; Я.Г.Кац и др., 1989]. Другими словами, «трубки взрыва» (кольцевые микроструктуры) локализуются в центральных антиклинальных областях протоокеанов (кольцевых мегаструктур) с минимальной мощностью океанической коры или в краевых синклинальных прогибах, куда могут «выноситься» из центральной части мегаструктуры в процессе «спрединга». Что подтверждается наблюдениями [И.Я.Богатых, М.Г.Контарева, 1981] о перемещениях срезанных «трубок взрыва» по силлам траппов вместе с блоками кимберлитовмещающих и перекрывающими осадочными породами.
    Океаническая кора центральных поднятий (участков над куполами астенодиапир) мощностью более 3-4км [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005], в соответствии с предыдущими расчетами, не представляет серьезной преграды для астероидов. Подобное препятствие на скорости 72,8км/с, с учетом дополнительного сопротивления толщи воды, способен пробить железный астероид диаметром в первые метры, даже без учета следующего наблюдения:
    - Для морских базальтов типа обр.70215 характерна малая величина динамического предела упругости – менее 4кбар (T.J.Ahrens, J.Jackson, R.Jeanloz, 1977); для сравнения укажем, что динамический предел упругости пород типа обр.15418 составляет 40-70 кбар (T.J.Ahrens, J.D.O’Keefe, R.V.Gibbons, 1973)… Следовательно, динамическая прочность на сдвиг в морских породах может быть значительно меньше, чем в материковых [Б.А.Иванов и др., 1983].
    Подавляющая часть «трубок взрыва» представляют собой близкие к вертикальным, конусообразно сужающиеся книзу тела округлой формы не установленной глубины диаметрами от первых метров [Я.Г.Кац и др., 1989] до 1-3км [Н.А.Ахмедов и др., 2005], с крутыми и резкими контактами с вмещающими породами [Я.Г.Кац и др., 1989], характерными для каналов баллистических пробоин. В ряде случаев с избежавшими эрозии ударно-взрывными кратерами в виде раструбов-воронок, заполненных обломочными и эксплозивными породами.
    Следующие наблюдения убедительно подтверждают баллистическое происхождение описанных ниже кольцевых структур трубочного типа:
    - Трубка Удачная (Республики Саха) – двойное интрузивное тело. Позднее образование срезает более раннюю. В плане, на уровне эрозионного среза, выглядят как восьмерка неправильной формы, вскрыша карьером показала, что это две различные трубки разного состава с глубиной расходятся [Е.В.Жаркова и др., 2006]. Различия возрастов трубок Удачной [В.В.Готовцев, 1981] и составов [С.И.Костровицкий, Л.В.Фивейская, 1981] подтверждаются.
    - Трубка Малокуонапская (Анабарский район Республики Саха) грушевидной формы из разновозрастных трубок различного состава [Е.В.Жаркова и др., 2006].
    - Известны случаи, когда кимберлитовые трубки прорывают жильные тела [Я.Г.Кац и др., 1989]. Установлены различия составов кимберлитовых жил и прорывающих трубок кимберлитового состава (А.Д.Харькив) [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983].
    Достаточная распространенность кимберлитовых «трубок взрыва» диаметрами меньше расчетных баллистических пределов для каменной мишени толщиной в 100км позволяет предполагать, что они достигали астеносферного расплава на значительно меньших глубинах, что согласуется с мнением о возможности образования алмазов в промежуточных камерах на глубинах 35-50км (Дж.Доусон, 1983) [М.З.Глуховский, Я.Г.Кац, 1987] и не противоречит существующим представлениям о термодинамическом диапазоне алмазообразования: в соответствии с различными опубликованными данными, с учетом последних достижений в этой области ученых КНР, диапазон кристаллизации алмазов широк и находится в пределах 800 - 2400оС и примерно 0,8-100кбар (0,08-10Гпа, около 3 – 350км).
    Последующий за образованием канала-туннеля или трещины раздвижения этап допустимо, в связи со значительным различием скоростей изменений давления и температуры, рассматривать как изотермический процесс восстановления равновесного давления в образовавшейся системе путем заполнения зоны пониженного давления магматическим расплавом согласно законам термодинамики.
    Астеносфера – источник магматических очагов базальтоидного состава [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005], и для восстановления динамического равновесия объем магматического очага (подокеанической астенодиапиры) должен увеличиться соразмерно снижению давления с пропорциональным снижением его плотности в верхней части.
    Учитывая большую плотность ультраосновных пород астеносферы по сравнению с истощенными базальтоидами и осадочными породами океанической коры, расплав заполнит систему канал-кратер не полностью, достигнув необходимого равновесного давления на уровне изостазии. В верхней части канал заполнится менее плотными продуктами ударно-взрывного разрушения океанической коры и возможно самого астероида:
    - Наибольшее петрохимическое соответствие ахондритовым породам метеоритов устанавливается в рядах алмазоносных пород, пироповых дунитов, перидотитов и эклогитов, образующих включения в кимберлитовых трубках. ... Алмазоносные перидотиты, пироксениты и эклогиты содержатся в кимберлитах как включения и большие глыбы, и в дезинтегрированном состоянии в виде отдельных зерен и их сростков. Они не представляют собой обломков мантийного вещества, как принято считать, и не могут использоваться для реконструкции строения верхней мантии под кимберлитовыми трубками [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983]. Данные выводы дополняются заключением С.И.Костровицкого и Л.В.Фивейской [1981] о ксеногенности большей части включений обломков в кимберлитах и лампроитах.
    На основании выше изложенного, в связи с приуроченностью большинства «трубок взрыва» ультраосновного состава к центральным частям щитов (центральным поднятиям кольцевых структур – протоокеанов) очевидно, что они формировались во время минимума толщины океанической коры и заполнялись однородным расплавленным мантийным материалом конвективных алмазоносных потоков с глубин в сотни километров. Алмазоносность конвективных магматических потоков обеспечивается необходимыми термодинамическими условиями и поступлением мантийных (ядерных) «углеводородных» флюидов в очаг из пробоины-плюма:
    - Ювенильный флюид можно рассматривать в первом приближении как смесь «водородного», «углеродного» и «углеводородного» компонентов (А.А.Маракушев, Л.Л.Перчук, 1974) [Ф.А.Летников и др., 1977]. мАлмаз – продукт наиболее ранней магматической кристаллизации... Для кристаллизации крупных, хорошо оформленных, прозрачных (ювелирных) кристаллов алмаза, необходимы условия, первично обогащенные углеродом, чтобы алмаз кристаллизовался в числе наиболее ранних выделений из магмы (фенокристаллов) (А.А.Маракушев, Л.Л.Перчук, 1972)... Кристаллы алмазов имеют зональное строение, обычно выражающееся в утяжелении изотопов углерода от внутренних частей к внешним (И.Н.Ивановская, Р.Б.Зезин, Э.М.Галимов, 1980), что связано с падением температуры в ходе кристаллизации (H.Craig, 1953) с одновременным возрастанием содержания воды [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983]. Данные наблюдения свидетельствуют о длительном подъеме кристаллов алмаза в процессе роста с высокотемпературных глубин в зоны меньших температур, давлений и большего содержания воды - к поверхности магматического очага, где могут начаться процессы выщелачивания и растворения алмаза в связи с изменением термодинамических условий:
    - Кристаллизация алмазов начиналась в глубинных, около 150км, мантийных очагах, продолжалась длительное время и завершалась при внедрении в земную кору... Кристаллы алмаза под воздействием кимберлитовых магм могут подвергаться частичной перекристаллизации и растворению [А.А.Маракушев, Н.И.Безмен, 1983].
    Ювелирные алмазы чаще встречаются в трубках изометричных в плане и с выдержанным диаметром по глубине (П.А.Игнатов, 2002) [Н.А.Ахмедов и др., 2005]. Судя по описанию трубок как баллистических каналов проникания – это следы высокоскоростных тел с нормальным углом встречи, заметно не снизивших скорости при движении в мишени, и соответственно достигших максимальных глубин в астенодиапире:
    - В трубках с повышенной алмазоносностью значительная часть мантийных пород представлена более глубинными фациями, чем в неалмазоносных (слабоалмазоносных) (А.Д.Харькив, 1976) [А.Д.Харькив, 1981]. К подобным выводам о зависимости составов «трубок взрыва» от глубин заложения магматического источника пришли А.А.Маракушев (1995) и многие другие исследователи. Если в одних случаях заключения основаны на изучении содержащихся в кимберлите ксенолитов, которые могут отражать состав днища магматической котловины либо самого астероида, то в других случаях выводы могут быть основаны как на неустойчивости алмаза в зонах высоких температур и низких давлений, характерных для приповерхностных слоев магматического очага, так на последствиях длительной дифференциации первоначально однородного магматического расплава в зависимости от размеров образованной структуры с возможными постепенными переходами от базальтов (в крупных трубках) к кимберлитам (в трубках меньшего диаметра) и далее к более глубинным лампроитам. Вертикальная неоднородность (дифференциация) составов кимберлитовых трубок подтверждается В.К.Маршинцевым [1981].
    В кимберлитовых трубках алмазы чаще встречаются в верхней части (А.И.Боткунов, «Якуталмаз», г.Якутск; Л.Л.Перчук, МГУ, г.Москва). С глубиной их относительное количество уменьшается, но возрастают размеры кристаллов (Б.И.Прокопчук, 1992) [Н.А.Ахмедов и др., 2005], что свидетельствует также о дифференциации алмазов по соотношению массы к площади поверхности, пропорционально действию сил поверхностного натяжения при снижении плотности расплава. Мелкие образования под действием сил поверхностного натяжения могут остаться в общей массе «трубки» или даже «всплыть», а более массивные опустятся на нижние горизонты в процессе остывания практически жидкого при минимальных давлениях ультраосновного расплава.
    Выводы: Изложенное предположение о зарождении и кристаллизации алмазов в конвективных потоках мантийного расплава в магматическом очаге ударного происхождения и последующей их транспортировки к поверхности по баллистическим каналам «трубок взрыва» и трещинам раздвижения океанической литосферы представляется достаточно обоснованной, не противоречит современным научным наблюдениям и вполне логично подтверждает, дополняет и объединяет многие, внешне различные, точки зрения.
    В таком случае большая часть обломков пород, инородных для кимберлитов и лампроитов, в соответствии с выводами А.А.Маракушева и Н.И.Безмена [1983], в действительности могут являться остатками разрушения астероидов, т.к. в медленных конвективных потоках крупного магматического очага размерами более сотен километров просто не предполагается условий для сохранения обломков известных пород в нерасплавленном состоянии столь длительное время.
    Простая переинтерпретация первичных материалов, проведенная с учетом возможности существования кольцевых структур, дает положительные результаты [В.А.Буш, Я.Г.Кац, 1987]. Целесообразность дополнительного изучения накопленных данных подтверждается на примере материалов детального изучения геофизических аномалий Дрожжановского района Республики Татарстан, которые могут быть достаточно уверенно переинтерпретированы как погребенные одинаково ориентированные округлые в плане астроблемы с наклонными баллистическими каналами проникновения в нижних частях кратеров (аномалии №№ 8 и 9) и как «трубка взрыва» (аномалия № 16), заполненная более плотными породами, чем вмещающие осадочные. Возможно ультраосновной состав трубки косвенно подтверждается не только по геофизическим данным, но и относительно высоким содержанием до >1% (Е.М.Аксенов, ЦНИИгеолнеруд, г.Казань, 2006) характерных для мантийных пород минералов, в т.ч. неокатанных и слабо-окатанных кристаллов пиропа, хромдиопсида, шпинелидов, оливина и других в шлихах из перекрывающих «трубку» более поздних базальных слоев вмещающих осадочных пород и речных отложений в окрестностях аномалии.
    Расчеты В.Л. Масайтиса и М.С. Мащака (г.Санкт-Петербург) показывают, что на территории России и сопредельных стран должно было бы находиться 1280 астроблем более 1км диаметром, не стертых эрозией и обнажающихся на поверхности [В.И.Фельдман, 1999]. Соответственно погребенных – перекрытых более поздними осадочными породами и астроблем диаметром менее 1км на порядки больше и они имеют повсеместное равномерное распространение:
    - Плотность кимберлитовых и лампроитовых тел в зарубежных алмазоносных полях равняется 5 телам на 100км² (Б.И.Прокопчук, 1992) [Н.А.Ахмедов и др., 2005].
    Часть из них приходится на центральные области крупных кольцевых, потенциально алмазоносных мегаструктур:
    - Установлено, что основные элементы строения Земли: платформы, щиты, складчатые пояса обладают характерными генетическими типами кольцевых структур [Я.Г.Кац и др., 1989]. мПрименение изложенного подхода к условиям происхождения алмазов и формирования алмазоносных и других месторождений может дополнить существующие методики поисков таких месторождений. Уже сейчас, с учетом распространенности кольцевых структур, роста количества кольцевых структур достоверно ударного происхождения, Накынского прецедента в Республике Саха-Якутия (Р.С.Контарович, В.А.Цыганов, ЗАО ГНПП «Аэрогеофизика», г.Москва, 1999), нестандартных методов открытий месторождений алмазов в Канаде (Н.П.Похиленко, ИГМ СО РАН, 2000), наличии предпосылок для подобных прецедентов и открытий во многих регионах РФ и мира, можно в ближайшей перспективе ожидать массовое открытие кольцевых «трубок взрыва» и «спрединговых» даек ультраосновного состава, в том числе алмазсодержащих.
    Число открытий которых может оказаться прямо пропорционально распространенности кольцевых структур в целом: в настоящее время более чем в 30 регионах РФ обнаружены кольцевые структуры трубочного типа и проявления россыпных кристаллов алмазов или минералов-спутников.

Заключение.

    1. Неоднократные столкновения на сверхвысоких скоростях Земли с гелиоцентрическими астероидами размерами до 1000км приводили к образованию крупных, размерами более чем на порядок превышающие диаметры самих снарядов, импактных кратеров глубинами больше мощности литосферы и тектоносферы. Исходя из термодинамических предпосылок, в кратерах подобной глубины неизбежно возникновение магматических очагов и заполнение воронки ультраосновным расплавом до уровня изостатического равновесия. Образованные магматические очаги продолжат существовать в виде линз астенолита и понятий астеносферы длительное время и после «закрытия» океанов.
    Океаническая базальтоидная кора небольшой мощности и прочности на поверхности магматического бассейна может быть пробита значительно меньшими по диаметру, чем причина возникновения бассейна, астероидами. Все образованные на поверхности Земли в результате механических столкновений с космическими телами ударные структуры будут иметь округлые (кольцевые) формы.
    2. Приуроченность крупнейших минерагенических провинций к кольцевым структурам (М.З.Глуховский, В.М.Моралев, 1981; 1984) и тесная генетическая взаимосвязь не менее 70-75% известных месторождений полезных ископаемых [М.З.Глуховский, Я.Г.Кац, 1987; Я.Г.Кац и др., 1989] с генетически однотипными кольцевыми структурами подразумевает идентичность причин и условий формирований самих месторождений. Специфичность металлогении крупных кольцевых структур и составов мелких может быть обусловлена, согласно выводам А.А.Маракушева и Н.И.Безмена [1983], составом астероида – самой причины возникновения указанных объектов.
    Как и в случаях взаимосвязанных с кольцевыми мегаструктурами месторождениями алмазов, количество открытий которых растет в геометрической прогрессии, подобный прогресс вполне ожидаем и в области обнаружения месторождений углеводородов (мантийных флюидов) и других полезных ископаемых, распространенность которых сегодня представляется значительно большей, чем предполагалось ранее:
    - Наблюдаемые под древними платформами разобщенные линзы астенолитов, согласно предыдущим выводам, есть остатки палеоокеанических магматических котловин-диапир, т.к. подобные геологические объекты могут существовать длительное время после «закрытия» океанов, лишь имея подпитку флюидами из плюмов. Поступающие в магматический очаг «углеводородные» флюиды неизбежно должны мигрировать к поверхности земной коры через зоны разгрузки в куполах линз и заполненный водой трещиноватый кристаллический фундамент, скапливаясь в структурных ловушках осадочного чехла. Продолжение данных процессов подтверждается случаями возобновления нефтеотдачи на закрытых в связи с истощением запасов, но в последующем расконсервированных скважин Ромашкинского месторождения в пределах Татарского свода.
    3. С геологической точки зрения не меньший интерес представляют баллистические каналы проникновения, отличающиеся от рассмотренных в работе: например, промежуточных размеров в океанах и небольшого диаметра на континентах – с корнями на различных уровнях. Частными случаями таких каналов могут являться: столбы (диапиры) аномальной мантии в несколько километров высотой, являющиеся питающими каналами для вулканов островных дуг [В.В.Белоусов, 1989], и сохранившиеся благодаря прочности вмещающих кварцитов округлые колодцы диаметрами около 300м, впервые описанные в экваториальной части Венесуэлы. Данные каналы могут служить проводниками поступления высокотемпературных мантийных флюидов в вышележащие слои литосферы с метаморфическими и метасоматическими изменениями вмещающих пород, вплоть до образования внутрилитосферных магматических очагов с проявлениями вулканизма на поверхности, формирования зон гидротермальных изменений в окружающих магматическое тело породах. С последующей фиксацией таких очагов при снижении глобального теплового потока в виде интрузивных тел, образований скоплений элементов и соединений на границах сред различной проводимости, например отложений сульфидов и самородных элементов из мигрирующих, при глобальном снижении температур и остывании интрузивного тела уже сверху вниз, гидротермальных растворов в ловушках трещинного, структурного и других типов.
    4. Астероидная опасность для существования человеческой цивилизации представляется несколько преувеличенной. В результате столкновения высокоскоростного астероида с поверхностью планеты высвобождается только часть его энергии, а значительная часть поглощается мантией и ядром Земли по мере продвижения снаряда в недра планеты. Причины предыдущих глобальных катастроф, вымираний биологических видов и возможно цивилизаций должны быть связаны с достаточно крупными телами, ударные передачи энергий которых приводили к образованиям кратеров объемами, достаточными, чтобы поглотить пригодный для дыхания многокилометровый атмосферный слой. С соответствующими практически мгновенными снижением температур на десятки, возможно сотни градусов и острой кислородной недостаточностью на поверхности континентов:
    - Наблюдается совпадение обновлений органического мира с эпохами образований крупных полей платобазальтовых излияний, обязанных очевидно активности мантийных плюмов (Д.Эббот, А.Айсли) [В.Е.Хаин, М.Г.Ломизе, 2005].
    Следы предыдущих падений подобных тел на поверхности Земли должны измеряться тысячами километров для ударных кратеров в виде океанских и морских котловин, а в мантии и ядре наблюдаться в виде крупных, в десятки и сотни километров, возможно сквозных пробоин-плюмов. Например – Атлантическо-Тихоокеанского.
    5. Допустимость изменений высот орбит планет в результате столкновений с крупными космическими телами позволяет объяснить возможные несоответствия орбит Земли, других планет и спутников, а также их общей массы и количества закономерностям первичной дифференциации вещества Солнечной системы по плотности в процессе образования.
    Данное предположение может найти подтверждение в достаточно резких изменениях климатической обстановки на Земле в истории ее геологического развития, вызванных изменениями расстояний до светила. Например, в резких изменениях амплитуд Солнечных приливов, степени освещенности и т.п.

    Список литературы:
    01. Аптуков В.Н., Мурзакаев Р.Т., Фонарев А.В. Прикладная теория проникания. М., «Наука», 1992г., 102с.
    02. Аршавская Н.И., Галдин Н.Е., Карус Е.В., Кузнецов О.Л., Любимова Е.А., Милановский С.Ю., Нартикоев В.Д., Семашко С.А., Смирнова Е.В. Геотермические исследования. 341-348с. / Кольская сверхглубокая. Сборник статей под редакцией Козловского Е.А. М., «Недра», 1984г., 490с.
    03. Ахмедов Н.А., Бородин Ю.В., Хамидуллаев Н.Ф. Возможные геолого-генетические типы месторождений алмазов Узбекистана – обзор. 16-22с. / Горный вестник Узбекистана №4 (23), 2005г.
    04. Базилевский А.Т., Флоренский К.П., Фельдман В.И. Строение ударных кратеров. 68-109с. / Базилевский А.Т., Иванов Б.А., Флоренский К.П., Яковлев О.И., Фельдман В.И., Грановский Л.В. Ударные кратеры на Луне и планетах. М., «Наука», 1983г., 200с.
    05. Байер В.Е. Строительные материалы. М., «Архитектура-С», 2004г., 236с.
    06. Басович В.С., Бергштейн О.Ю., Вугин Р.Б., Кузин Б.В., Кочергин В.С., Фетько Ю.А. Основные тенденции изменения показателей бурения с ростом глубины. 459-482с. / Кольская сверхглубокая. Сборник статей под редакцией Козловского Е.А. М., «Недра», 1984г., 490с.
    07. Баюк Е.И., Беликов Б.П., Верник Л.И., Воларович М.П., Кузнецов Ю.И., Кузьменкова Г.Е., Павлова Н.Н. Плотность и фильтрационно-емкостные свойства пород. 297-303с. / Кольская сверхглубокая. Сборник статей под редакцией Козловского Е.А. М., «Недра», 1984г., 490с.
    08. Бейли Б. Введение в петрологию. М., «Мир», 1972г., 280с.
    09. Белоусов В.В. Переходные зоны между континентами и океанами. М., «Недра», 1982г., 150с.
    10. Белоусов В.В. Основы геотектоники. М., «Недра», 1989г., 381с.
    11. Белоусов В.В. Тектоносфера Земли: взаимодействие верхней мантии и коры. М., АН СССР, 1991г., 69с.
    12. Богатых И.Я., Контарева М.Г. Блоковые смещения кимберлитов, вмещающих и перекрывающих пород при внедрении пластообразных интрузий траппов. 39-40с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    13. Боревский Л.В., Вартанян Г.С., Куликов Г.В. Гидрогеологический очерк. 240-254с. / Кольская сверхглубокая. Сборник статей под редакцией Козловского Е.А. М., «Недра», 1984г., 490с.
    14. Борис Е.И., Харькив А.Д., Саврасов Д.И., Ротман А.Я. О разновозрастности трубок взрыва трапповых пород Мало-Ботуобинского района. 72-74с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    15. Буш В.А. Проблема кольцевых структур Земли. / Итоги науки и техники. Общая геология, т.22. М., ВИНИТИ, 1986г., 116с.
    16. Буш В.А., Брюханов В.Н., Кац Я.Г., Сулиди-Кондратьев Е.Д. Генетические типы. 19-35с. / Брюханов В.Н., Буш В.А., Глуховский М.З., Кац Я.Г., Сулиди-Кондратьев Е.Д, Зверев А.Т., Макарова Н.В. Кольцевые структуры континентов Земли. М., «Недра», 1987г., 184с.
    17. Буш В.А., Кац Я.Г. Методы изучения. 12-19с. / Брюханов В.Н., Буш В.А., Глуховский М.З., Кац Я.Г., Сулиди-Кондратьев Е.Д., Зверев А.Т., Макарова Н.В. Кольцевые структуры континентов Земли. М., «Недра», 1987г., 184с.
    18. Вержак В.В., Ротман А.Я. Некоторые особенности размещения трубок взрыва Мало-Ботуобинского района. 70-72с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    19. Верник Л.И., Кузнецов Ю.И., Медведев Р.В., Турчанинов И.А. Физико-химические свойства. 349-357с. / Кольская сверхглубокая. Сборник статей под редакцией Козловского Е.А. М., «Недра», 1984г., 490с.
    20. Глуховский М.З. Нуклеары – кольцевые структуры ранних стадий развития Земли. 35-56с. / Брюханов В.Н., Буш В.А., Глуховский М.З., Кац Я.Г., Сулиди-Кондратьев Е.Д., Зверев А.Т., Макарова Н.В. Кольцевые структуры континентов Земли. М., «Недра», 1987г., 184с.
    21. Глуховский М.З., Кац Я.Г. Некоторые минерагенические особенности кольцевых структур. 138-153с. / Брюханов В.Н., Буш В.А., Глуховский М.З., Кац Я.Г., Сулиди-Кондратьев Е.Д., Зверев А.Т., Макарова Н.В. Кольцевые структуры континентов Земли. М., «Недра», 1987г., 184с.
    22. Готовцев В.В. Геология и структура кимберлитового поля трубки Удачная. 41-42с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    23. Жаркова Е.В., Кадик А.А., Уханов А.В. Алмазы из кимберлитовой провинции Якутии: экспериментальное определение собственной летучести кислорода. Электронный научно-информационный журнал «Вестник Отделения наук о Земле РАН», 2006г.
    24. Зерцалов М.Г. Механика скальных грунтов и скальных массивов. М., «Юриспруденция», 2003г., 182с.
    25. Зукас Дж.А. Проникание и пробивание твердых тел. 110-172с. / Зукас Дж.А., Николас Т., Свифт Х.Ф., Грещук Л.Б., Курран Д.Р. Динамика удара. М., «Мир», 1985г., 296с.
    26. Иванов Б.А. Введение в физику и механику ударных волн. 8-30с. / Базилевский А.Т., Иванов Б.А., Флоренский К.П., Яковлев О.И., Фельдман В.И., Грановский Л.В. Ударные кратеры на Луне и планетах. М., «Наука», 1983г., 200с.
    27. Иванов Б.А. Элементы физики и механики кратерообразования. 30-68с. / Базилевский А.Т., Иванов Б.А., Флоренский К.П., Яковлев О.И., Фельдман В.И., Грановский Л.В. Ударные кратеры на Луне и планетах. М., «Наука», 1983г., 200с.
    28. Иванов Б.А., Фельдман В.И., Грановский Л.В., Базилевский А.Т. Преобразование вещества горных пород при метеоритных ударах. 110-166с. / Базилевский А.Т., Иванов Б.А., Флоренский К.П., Яковлев О.И., Фельдман В.И., Грановский Л.В. Ударные кратеры на Луне и планетах. М., «Наука», 1983г., 200с.
    29. Кац Я.Г., Козлов В.В., Полетаев А.И., Сулиди-Кондратьев Е.Д. Кольцевые структуры Земли: миф или реальность. М., «Наука», 1989г., 186с.
    30. Костровицкий С.И., Фивейская Л.В. О зарождении кимберлитового расплава и кристаллизации минералов. 45-47с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    31. Кременецкий А.А., Овчинников Л.Н. Геохимия глубинных пород. М., «Наука», 1986г., 264с.
    32. Кузьменкова Г.Е., Павлова Н.Н., Томашевская И.С. Деформационные и прочностные свойства горных пород. 107-140с. / Справочник по физическим свойствам минералов и горных пород при высоких термодинамических параметрах. Сборник статей под редакцией Воларовича М.П.. М., «Недра», 1978г., 237с.
    33. Летников Ф.А., Карпов И.К., Киселев А.И., Шкандрий Б.О., Флюидный режим Земной коры и верхней мантии. М., «Наука», 1977г., 214с.
    34. Лутц Б.Г. Эволюция эндогенных режимов в магматической истории Земли. 10-45с. / Строение и эволюция тектоносферы. Сборник статей под редакцией Геншафта Ю.С., Шолпо В.Н. М., Институт физики Земли АН СССР, 1987г., 300с.
    35. Маракушев А.А., Безмен Н.И. Эволюция метеоритного вещества, планет и магматических серий. М., «Наука», 1983г., 185с.
    36. Маршинцев В.К. Вертикальная геохимическая неоднородность кимберлитовых тел. 42-44с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    37. Масайтис В.Л. Геологические последствия падений кратерообразующих метеоритов. Л., «Недра», 1973г., 19с.
    38. Масайтис В.Л., Данилин А.Н., Мащак М.С., Райхлин А.И., Селивановская Т.В., Шаденков Е.М. Геология астроблем. Л., «Недра», 1980г., 235с.
    39. Павленкова Н.И. Некоторые общие особенности структуры литосферы. 143-156с. / Глубинное строение территории СССР. Сборник статей под редакцией Белоусова В.В., Павленковой Н.И., Егоркина А.В.. М., «Наука», 1991г., 224с.
    40. Панюков П.Н. Инженерная геология. М., «Недра», 1978г., 296с.
    41. Сагомонян А.Я. Проникание. М., МГУ, 1974, 299с.
    42. Сагомонян А.Я. Динамика пробивания преград. М., МГУ, 1988г., 220с.
    43. Свифт Х.Ф. Механика соударения со сверхвысокими скоростями. 173-197с. / Зукас Дж.А., Николас Т., Свифт Х.Ф., Грещук Л.Б., Курран Д.Р. Динамика удара. М., «Мир», 1985г., 296с.
    44. Тейлер Р.Дж. Происхождение химических элементов. М., «Мир», 1975г., 232с.
    45. Тейлер Р.Дж. Галактики. Происхождение и эволюция. М., «Мир», 1981г., 223с.
    46. Третьяков Г.М. Боеприпасы артиллерии. М., «Военное издательство», 1947г., 536с.
    47. Фельдман В.И. Астроблемы. Звездные раны Земли. Соросовский Образовательный Журнал. N9, 1999г., 67-74с.
    48. Хаин В.Е. Эволюция структуры Земной коры. М., «Наука», 1993г., 56с.
    49. Хаин В.Е. Тектоника континентов и океанов. М., «Научный мир», 2001г., 604с.
    50. Хаин В.Е., Ломизе М.Г. Тектоника с основами геодинамики. М., Издательство КДУ, 2005г., 559с.
    51. Харькив А.Д. Особенности пород верхней мантии от докембрия до мела. 32-34с. / Геология, алмазоносность и металлогения Сибирской платформы и ее обрамления. Чтения имени М.М.Одинцова. Тезисы докладов. Под редакцией Владимирова Б.М., Домышева В.Г., Одинцовой М.М. Иркутск, Институт земной коры СО АН ССР, 1981г., 99с.
    52. Шолпо В.Н. Пространственные закономерности размещения складчатых областей Средиземноморья. 45-64с. / Строение и эволюция тектоносферы. Сборник статей под редакцией Геншафта Ю.С., Шолпо В.Н. М. Институт физики Земли АН СССР, 1987г., 300с.